天體動力學
軌道力學
方程式 케플러의 行星運動法則 치올콥스키 로켓 方程式 活力方程式
效率測定 有償 荷重非 推進劑 質量比 質量比
科學者 요하네스 케플러 아이작 뉴턴 콘스탄틴 치올콥스키
v t e

近點 偏角 ( 近 點 偏 角 , 英語 : argument of periapsis )은 軌道 의 昇交點 부터 近點 까지의 角을 運動 方向으로 잰 角距離로, 軌道 要素 中 하나이다. 軌道의 中心體가 무엇인지에 따라 近點을 代替해 부를 수 있는데, 代表的으로 太陽 이 中心일 境遇 近日點 偏角, 달 이 中心이면 近월點 偏角 等이 된다.

軌道의 近點 偏角이 0°라면 軌道를 도는 物體 는 中心體 에 가장 近接하는 그 瞬間 基準面을 남族에서 北쪽으로 通過한다는 뜻이며, 90°라면 가장 近接하는 瞬間 基準面에서 北쪽으로 가장 멀리 떨어진 地點에 位置한다.

近點 偏角의 값을 昇交點 京都 에 더하면 近點 京都 가 算出된다. 間或 雙星 이나 外界 行星 의 軌道를 말할 때는 近點 偏角과 近點 經度가 같은 意味로써 使用되는 境遇도 있다.

計算 [ 編輯 ]

近點 偏角 ω 는 다음과 같이 計算할 수 있다.

${\displaystyle \omega =\arccos {{\mathbf {n} \cdot \mathbf {e} } \over {\mathbf {\left|n\right|} \mathbf {\left|e\right|} }}}$

萬若 e _z < 0 이라면 ω → 2 π ? ω 이다.

• n 은 昇交點을 向하는 벡터로, n 의 z 成分은 0이다.
• e 은 軌道 近點을 向하는 離心率 벡터 이다.

昇交點이 없는 赤道 軌道의 境遇 近點 偏角은 嚴密하게 定義되지 않으나, 昇交點의 經度를 0으로 잡는다면 ω 의 값은 다음과 같은 二次元的인 式을 따른다.

${\displaystyle \omega =\arctan 2\left(e_{y},e_{x}\right)}$

萬若 軌道 運動 方向이 時計 方向이라면(( r × v ) _z < 0), ω → 2 π ? ω 이다.

• e _x 와 e _y 는 各各 離心率 벡터 e 의 x 및 y 成分이다.

圓 軌道에서는 昇交點이 近點에 있는 것으로 보고 ω = 0으로 잡는 境遇가 많지만, ω = 90°으로 잡을 境遇 內合과 近點 時間이 같아지기 때문에 便宜上 ω = 90°으로 잡는 境遇도 있다. ^{[1] [2] [3]}

같이 보기 [ 編輯 ]

• 케플러 軌道
• 軌道 要素

各州 [ 編輯 ]

外部 링크 [ 編輯 ]

• Argument Of Perihelion in Swinburne University Astronomy