固有 길이
(
英語
:
Proper length
)
[1]
또는
停止 길이
(
英語
:
rest length
)
[2]
는 어떤 物體가 停止되어 있는 것으로 보이는 界(frame)에서 測定한 길이이다.
길이 測定은
古典力學
보다
相對性理論
에서 더 複雜하다. 古典力學에서 길이는 關聯된 모든 點의 位置가 同時에 測定된다는 家庭에 따라 測定된다. 그러나 相對性理論에서
同時性
의 槪念은 觀察者에 따라 서로 다르다.
이와 다른 用語인
固有 거리
는 모든 觀察者에 對해 同一한 값을 갖는 不變 거리를 提供한다.
固有 거리는
固有 時間
과 類似한데 그 差異點은 두 個의 空間的으로 分離된 事件 사이에서(또는 空間과 같은 經路를 따라) 固有 距離가 定義되는 反面에, 時間과 같이 分離된 두 個의 事件 사이에서(또는 時間과 같은 經路를 따라) 固有 時間이 定義된다는 것이다.
固有 길이 또는 停止 길이
[
編輯
]
物體의 固有 길이
[1]
또는 停止 길이
[2]
는 標準 測定 막대기를 어떤 物體에 適用하여 停止해 있는 觀察者가 測定하는 어떤 物體의 길이이다. 物體의 兩 끝點 測定은 同時일 必要가 없다. 끝點은 物體의 停止 프레임에서 同一한 位置에 持續的으로 停止해 있기 때문에 Δ
t
와 無關하다. 따라서 이때의 길이는 다음과 같이 주어진다.
그러나 物體에 對하여 相對的으로 움직이는 프레임에서는 物體의 끝點이 持續的으로 位置를 變更하기 때문에 物體의 兩 끝點을 同時에 測定해야 한다. 그 結果 길이는 停止 길이보다 짧아지는데, 이는
길이 收縮
公式으로 提供된다(여기서
γ
는
로런츠 計數
이다).
이에 비해 同一한 物體의 끝點에서 發生하는 任意의 두 이벤트 사이의 不變 固有 거리는 다음과 같이 提供된다.
따라서 Δ
σ
는 Δ
t
에 依存하지만 (위에서 說明한 대로) 物體의 停止 길이
L
0
는 Δ
t
와 獨立的으로 測定할 수 있다. 同一한 物體의 끝點에서 測定된
Δσ
및
L
0
는 物體의 停止 프레임에서 測定 이벤트가 同時에 發生하여 Δt가 0인 境遇에만 서로 一致한다. 이는 Fayngold에 依하여 다음과 같이 說明된 바와 같다.
[1]
- p. 407: "두 이벤트 사이의 固有 거리는 一般的으로 끝點이 이러한 이벤트와 各各 一致하는 客體의 固有 길이와 同一 하지 않다. 一定한 固有 길이
l
0
의 단단한 막대기를 考慮하자. 萬一 이 막대의 停止 프레임
K
0
에 있으면서 길이를 測定하려는 境遇에는, 먼저 끝點을 標示하여 測定을 遂行할 수 있다. 그리고 이 끝點들은
K
0
에서 同時에 標示할 必要는 없다.
K
0
의 한쪽 끝(瞬間
t
1
)과 나중에 다른 쪽 끝(瞬間
t
2
)을 標示한 다음 조용히 標示 사이의 距離를 測定할 수 있다. 이러한 測定을 固有 길이의 可能한 操作的 定義로도 考慮할 수 있다. 實驗 物理學의 觀點에서 마크가 同時에 만들어져야 한다는 要求 事項은 일정한 模樣과 크기를 가지는 固定된 物體에 對해서는 重複되는 것으로, 이 境遇에는 이러한 定義에서 除外될 수 있다. 막대기는
K
0
에 固定되어 있으므로 두 標示 사이의 時間 經過에 關係없이 標示 사이의 距離는 막대기의 固有길이이다. 反面에
K
0
에서 마크가 同時에 이루어지지 않으면 마킹 이벤트 사이의 固有 距離가 아니다."
平平한 空間에서 두 이벤트 사이의 固有 거리
[
編輯
]
特殊 相對性理論
에서 空間처럼(space-like) 分離된 두 事件 사이의 固有 거리는 事件이 同時에 發生하는
慣性 基準 프레임
에서 測定된 두 事件 사이의 距離이다.
[3]
[4]
이러한 特定 프레임에서 거리는 다음과 같이 주어된다.
여기서,
- Δ
x
, Δ
y
및 Δ
z
는 두 이벤트의
線型
,
直交
,
空間
座標의 差異이다.
이 定義는 다음과 같이 모든 慣性 參照 프레임에 對해 同一하게 提供될 수 있다(이벤트가 該當 프레임에서 同時에 發生하지 않아도 됨).
여기서,
- Δt
는 두 이벤트의
時間
座標의 差異이고,
- c
는
빛의 速度
이다.
두 公式은
時空間 間隔
의 不變性 때문에 同一한데, 이는 이벤트가 주어진 프레임에서 同時일 때 正確히
Δt
= 0이기 때문이다.
위의 公式이 Δ
σ
에 對해 0이 아닌 實際 값을 提供하는 境遇에만 두 이벤트가 空間的으로 分離된다.
經路를 따른 固有 거리
[
編輯
]
두 事件 사이의 固有 距離에 對한 위의 公式은 두 事件이 發生하는 時空間이 平平하다고 假定한다. 따라서 위의 公式은 휘어진 時空間을 考慮하는
一般 相對性理論
에서는 一般的으로 使用할 수 없다. 그러나 曲線이든 平面이든 모든 時空間에서
經路
를 따라 固有 距離를 定義하는 것은 可能하다. 平平한 時空間에서 두 事件 사이의 固有 거리는 두 事件 사이의 直線 經路를 따라 固有 距離이다. 휘어진 時空間에서는 두 事件 사이에 하나 以上의 直線 經路(測地線)가 있을 수 있으므로 두 事件 사이의 直線 經路를 따라 固有 거리는 두 事件 사이의 固有 거리를 唯一하게 定義하지 않는다.
任意의 空間과 같은 經路
P
를 따라 固有 거리는
船積분
에 依해
텐서
口文으로 提供된다.
여기서,
- g
μν
는 現在
時空間
및
座標
매핑에 對한 메트릭 텐서이고,
- dx
μ는
經路
P
를 따라 隣接한 이벤트 사이의
座標
分離이다.
位 方程式에서 메트릭 텐서는
+???
메트릭 富豪
를 使用하는 것으로 假定하고 거리 代身
時間
을 返還하도록 定規化되었다고 假定하고 있다. 方程式의 ? 記號는 代身
?+++
메트릭 符號를 使用하는 메트릭 텐서와 함께 削除되어야 한다. 또한 光束
는, 거리를 使用하도록 定規化되거나 또는
幾何 單位
를 使用하는 미터法 텐서와 함께 削除해야 한다.
같이 보기
[
編輯
]
各州
[
編輯
]
- ↑
가
나
다
Moses Fayngold (2009). 《Special Relativity and How it Works》. John Wiley & Sons.
ISBN
978-3527406074
.
- ↑
가
나
Franklin, Jerrold (2010). “Lorentz contraction, Bell's spaceships, and rigid body motion in special relativity”. 《European Journal of Physics》
31
(2): 291?298.
arXiv
:
0906.1919
.
Bibcode
:
2010EJPh...31..291F
.
doi
:
10.1088/0143-0807/31/2/006
.
- ↑
Poisson, Eric; Will, Clifford M. (2014).
《Gravity: Newtonian, Post-Newtonian, Relativistic》
illurat版. Cambridge University Press. 191쪽.
ISBN
978-1-107-03286-6
.
Extract of page 191
- ↑
Kopeikin, Sergei; Efroimsky, Michael; Kaplan, George (2011).
《Relativistic Celestial Mechanics of the Solar System》
. John Wiley & Sons. 136쪽.
ISBN
978-3-527-63457-6
.
Extract of page 136