Le
zirconium
(
Zr
) possede 33
isotopes
connus, de
nombre de masse
variant de 78 a 110 et 5
isomeres nucleaires
. Parmi ces isotopes, quatre sont
stables
,
90
Zr,
91
Zr,
92
Zr et
94
Zr, et sont presents dans la nature dans un ratio 51/11/17/17 avec un radioisotope naturel,
nucleide primordial
,
96
Zr qui se desintegre par
double desintegration β
avec une
demi-vie
observee de 2,0 ×?10
19
annees
[
1
]
.
94
Zr est aussi suspecte d'etre faiblement radioactif, se desintegrant possiblement par double desintegration β en
molybdene 94
, avec une demi-vie superieure a 1,1 ×?10
17
annees, mais cette desintegration n'a pour l'instant jamais ete observee.
La
masse atomique
standard attribuee au zirconium est de 91,224 ± 0,002
u
.
Parmi les 28 autres isotopes du zirconium, le plus stable est
93
Zr, avec une demi-vie de 1,53 million d'annees. Les suivants ont des demi-vies plus modestes,
95
Zr (64,02 jours),
88
Zr (63,4 jours) et
89
Zr (78,41 heures), tous les autres ayant des demi-vies inferieures a un jour.
Les isotopes les plus legers se desintegrent principalement par
emission de positron
(β
+
), a l'exception de
88
Zr qui se desintegre principalement par
capture electronique
, tous en
isotopes de l'yttrium
. Les radioisotopes les plus lourds (a commencer par
93
Zr) se desintegrent eux principalement par
desintegration β
?
en
isotopes du niobium
, a l'exception de
96
Zr mentionne plus haut.
Le zirconium est l'element le plus lourd pouvant etre forme par fusion symetrique, a partir de
45
Sc ou de
46
Ca, produisant (via
90
Mo et deux desintegrations β)
90
Zr et
92
Zr, respectivement. Tous les elements plus lourds sont formes par fusion asymetrique ou durant l'effondrement de
supernovas
. Comme la plupart de ces processus sont consommateurs d'energie, la plupart des nucleides des elements plus lourds que le zirconium sont theoriquement instables, par
fission spontanee
, mais dans la plupart des cas la demi-vie est trop longue pour pouvoir etre observee.
Le zirconium naturel est compose des quatre isotopes stables
90
Zr,
91
Zr,
92
Zr et
94
Zr (ce dernier etant toutefois soupconne d'etre tres legerement radioactif), et du radioisotope primordial
96
Zr. Celui-ci se desintegre par
double desintegration β
avec une
demi-vie
observee de 2,0 ×?10
19
annees
[
1
]
; il peut theoriquement subir une desintegration β simple qui n'a cependant jamais ete observee, avec une demi-vie predite de 2,4 ×?10
20
annees
[
2
]
.
Isotope
|
Abondance
(pourcentage molaire)
|
Section efficace
d'absorption thermique (barn)
|
90
Zr
|
51,45 (40) %
|
0,1
|
91
Zr
|
11,22 (5) %
|
1,58
|
92
Zr
|
17,15 (8) %
|
0,25
|
94
Zr
|
17,38 (28) %
|
0,075
|
96
Zr
|
2,80 (9) %
|
0,05
|
Le
zirconium 89
(
89
Zr) est l'isotope du zirconium dont le noyau est constitue de 40
protons
et de 49
neutrons
. C'est un
radioisotope
se desintegrant par
emission de positron
(β
+
) avec une demi-vie de 78,41 heures. Il est produit par irradiation protonique de l'yttrium 89 naturel. Son principal
photon
gamma a une energie de 909 keV et le plus energetique 2,834 MeV.
Il est employe dans des applications de diagnostic specialise utilisant la
tomographie par emission de positron
(PET), par exemple avec des anticorps marques au zirconium 89 (immuno-PET)
[
3
]
.
Rendement
(%) par
fission
[
4
]
|
Thermique
|
Rapide
|
14 MeV
|
232
Th
|
non-fissile
|
6,70 ± 0,40
|
5,58 ± 0,16
|
233
U
|
6,979 ± 0,098
|
6,94 ± 0,07
|
5,38 ± 0,32
|
235
U
|
6,346 ± 0,044
|
6,25 ± 0,04
|
5,19 ± 0,31
|
238
U
|
non-fissile
|
4,913 ± 0,098
|
4,53 ± 0,13
|
239
Pu
|
3,80 ± 0,03
|
3,82 ± 0,03
|
3,0 ± 0,3
|
241
Pu
|
2,98 ± 0,04
|
2,98 ± 0,33
|
?
|
Le
zirconium 93
(
93
Zr) est l'isotope du zirconium dont le noyau est constitue de 40
protons
et de 53
neutrons
. C'est le
radioisotope
le plus stable apres
96
Zr, se desintegrant par
emission β
?
(
60
keV
) avec une demi-vie de 1,53
Ma
pour donner le
93m
Nb qui se desintegre lui avec une demi-vie de 14 ans par
emission gamma
de faible energie en
93
Nb, stable. C'est une des
radioactivites eteintes
.
93
Zr est l'un des sept
produits de fission a vie longue
. Un gramme de
93
Zr pur presente une radioactivite de
93,06
MBq
. Sa faible activite specifique et la faible energie de sa radiation limitent les risques que presente cet isotope.
Le zirconium 93 present dans le combustible usage a deux origines :
93
Zr a aussi une faible section efficace, 0,7 barn
[
5
]
,
[
6
]
. La plupart des fissions du zirconium concernent d'autres isotopes ; l'autre isotope avec une section efficace significative est
91
Zr (1,24 barn).
93
Zr est un candidat moins attractif pour l'elimination par
transmutation
que ne le sont le
technetium 99
ou l'
iode 129
par exemple. Sa mobilite dans le sol etant relativement faible, la solution retenue pour sa gestion est en general le
stockage en couche geologique profonde
.
Symbole
de l'isotope
|
Z (
p
)
|
N (
n
)
|
Masse isotopique (u)
|
Demi-vie
[
n 1
]
|
Mode(s) de
desintegration
[
7
]
,
[
n 2
]
|
Isotope(s)
fils
[
n 3
]
|
Spin
nucleaire
|
Energie d'excitation
|
78
Zr
|
40
|
38
|
77,95523(54)#
|
50# ms
[>170 ns]
|
|
|
0+
|
79
Zr
|
40
|
39
|
78,94916(43)#
|
56(30) ms
|
β
+
,
p
|
78
Sr
|
5/2+#
|
β
+
|
79
Y
|
80
Zr
|
40
|
40
|
79,9404(16)
|
4,6(6) s
|
β
+
|
80
Y
|
0+
|
81
Zr
|
40
|
41
|
80,93721(18)
|
5,5(4) s
|
β
+
(>99,9 %)
|
81
Y
|
(3/2-)#
|
β
+
, p (<0,1 %)
|
80
Sr
|
82
Zr
|
40
|
42
|
81,93109(24)#
|
32(5) s
|
β
+
|
82
Y
|
0+
|
83
Zr
|
40
|
43
|
82,92865(10)
|
41,6(24) s
|
β
+
(>99,9 %)
|
83
Y
|
(1/2-)#
|
β
+
, p (<0,1 %)
|
82
Sr
|
84
Zr
|
40
|
44
|
83,92325(21)#
|
25,9(7) min
|
β
+
|
84
Y
|
0+
|
85
Zr
|
40
|
45
|
84,92147(11)
|
7,86(4) min
|
β
+
|
85
Y
|
7/2+
|
85m
Zr
|
292,2(3) keV
|
10,9(3) s
|
TI
(92 %)
|
85
Zr
|
(1/2-)
|
β
+
(8 %)
|
85
Y
|
86
Zr
|
40
|
46
|
85,91647(3)
|
16,5(1) h
|
β
+
|
86
Y
|
0+
|
87
Zr
|
40
|
47
|
86,914816(9)
|
1,68(1) h
|
β
+
|
87
Y
|
(9/2)+
|
87m
Zr
|
335,84(19) keV
|
14,0(2) s
|
TI
|
87
Zr
|
(1/2)-
|
88
Zr
|
40
|
48
|
87,910227(11)
|
83,4(3) j
|
CE
|
88
Y
|
0+
|
89
Zr
|
40
|
49
|
88,908890(4)
|
78,41(12) h
|
β
+
|
89
Y
|
9/2+
|
89m
Zr
|
587,82(10) keV
|
4,161(17) min
|
TI (93,77 %)
|
89
Zr
|
1/2-
|
β
+
(6,23 %)
|
89
Y
|
90
Zr
[
n 4
]
|
40
|
50
|
89,9047044(25)
|
Stable
|
0+
|
90m1
Zr
|
2319,000(10) keV
|
809,2(20) ms
|
TI
|
90
Zr
|
5-
|
90m2
Zr
|
3589,419(16) keV
|
131(4) ns
|
|
|
8+
|
91
Zr
[
n 4
]
|
40
|
51
|
90,9056458(25)
|
Stable
|
5/2+
|
91m
Zr
|
3167,3(4) keV
|
4,35(14) μs
|
|
|
(21/2+)
|
92
Zr
[
n 4
]
|
40
|
52
|
91,9050408(25)
|
Stable
[
n 5
]
|
0+
|
93
Zr
[
n 6
]
|
40
|
53
|
92,9064760(25)
|
1,53(10)×10
6
a
|
β
?
|
93
Nb
|
5/2+
|
94
Zr
[
n 4
]
|
40
|
54
|
93,9063152(26)
|
Observe stable
[
n 7
]
|
0+
|
95
Zr
[
n 4
]
|
40
|
55
|
94,9080426(26)
|
64,032(6) j
|
β
?
|
95
Nb
|
5/2+
|
96
Zr
[
n 8
]
,
[
n 4
]
|
40
|
56
|
95,9082734(30)
|
20(4)×10
18
a
|
β
?
β
?
[
n 9
]
|
96
Mo
|
0+
|
97
Zr
|
40
|
57
|
96,9109531(30)
|
16,744(11) h
|
β
?
|
97m
Nb
|
1/2+
|
98
Zr
|
40
|
58
|
97,912735(21)
|
30,7(4) s
|
β
?
|
98
Nb
|
0+
|
99
Zr
|
40
|
59
|
98,916512(22)
|
2,1(1) s
|
β
?
|
99m
Nb
|
1/2+
|
100
Zr
|
40
|
60
|
99,91776(4)
|
7,1(4) s
|
β
?
|
100
Nb
|
0+
|
101
Zr
|
40
|
61
|
100,92114(3)
|
2,3(1) s
|
β
?
|
101
Nb
|
3/2+
|
102
Zr
|
40
|
62
|
101,92298(5)
|
2,9(2) s
|
β
?
|
102
Nb
|
0+
|
103
Zr
|
40
|
63
|
102,92660(12)
|
1,3(1) s
|
β
?
|
103
Nb
|
(5/2-)
|
104
Zr
|
40
|
64
|
103,92878(43)#
|
1,2(3) s
|
β
?
|
104
Nb
|
0+
|
105
Zr
|
40
|
65
|
104,93305(43)#
|
0,6(1) s
|
β
?
(>99,9 %)
|
105
Nb
|
|
β
?
,
n
(<0,1 %)
|
104
Nb
|
106
Zr
|
40
|
66
|
105,93591(54)#
|
200# ms
[>300 ns]
|
β
?
|
106
Nb
|
0+
|
107
Zr
|
40
|
67
|
106,94075(32)#
|
150# ms
[>300 ns]
|
β
?
|
107
Nb
|
|
108
Zr
|
40
|
68
|
107,94396(64)#
|
80# ms
[>300 ns]
|
β
?
|
108
Nb
|
0+
|
109
Zr
|
40
|
69
|
108,94924(54)#
|
60# ms
[>300 ns]
|
|
|
|
110
Zr
|
40
|
70
|
109,95287(86)#
|
30# ms
[>300 ns]
|
|
|
0+
|
- Il existe des echantillons geologiques exceptionnels dont la composition isotopique est en dehors de l'echelle donnee. L'incertitude sur la masse atomique de tels echantillons peut exceder les valeurs donnees.
- Les valeurs marquees # ne sont pas purement derivees des donnees experimentales, mais aussi au moins en partie a partir des tendances systematiques. Les spins avec des arguments d'affectation faibles sont entre parentheses.
- Les incertitudes sont donnees de facon concise entre parentheses apres la decimale correspondante. Les valeurs d'incertitude denotent un ecart-type, a l'exception de la composition isotopique et de la masse atomique standard de l'
IUPAC
qui utilisent des incertitudes elargies
[
8
]
.
- ↑
a
et
b
(en)
≪
Adopted Double Beta Decay Data
≫, sur
nndc.bnl.gov
(consulte le
)
.
- ↑
http://www.iop.org/EJ/abstract/0954-3899/34/5/005/
- ↑
Van Dongen GA, Vosjan MJ. Immuno-positron emission tomography: shedding light on clinical antibody therapy. Cancer Biother Radiopharm. 2010 Aug;25(4):375-85.
- ↑
M.B. Chadwick et al, "ENDF/B-VII.1: Nuclear Data for Science and Technology: Cross Sections, Covariances, Fission Product Yields and Decay Data", Nucl. Data Sheets 112(2011)2887. (accessed at www-nds.iaea.org/exfor/endf.htm)
- ↑
≪
ENDF/B-VII.1 Zr-93(n,g)
≫
(consulte le
)
- ↑
S. Nakamura et al., ≪
Thermal neutron capture cross-sections of Zirconium-91 and Zirconium-93 by prompt gamma-ray spectroscopy
≫,
Journal of Nuclear Science and Technology
,
vol.
44:1,
,
p.
21?28
(
DOI
10.1080/18811248.2007.9711252
)
- ↑
(en)
Universal Nuclide Chart
- ↑
(en)
≪
2.5.7. Standard and expanded uncertainties
≫,
Engineering Statistics Handbook
(consulte le
)
- Masse des isotopes depuis :
- (en)
G. Audi, A. H. Wapstra, C. Thibault, J. Blachot et O. Bersillon, ≪
The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties
≫,
Nucl. Phys. A
,
vol.
729,
,
p.
3?128
(
DOI
10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001
,
Bibcode
2003NuPhA.729....3A
,
lire en ligne
[
archive du
]
)
- Compositions isotopiques et masses atomiques standards :
- (en)
J. R. de Laeter, J. K. Bohlke, P. De Bievre, H. Hidaka, H. S. Peiser, K. J. R. Rosman et P. D. P. Taylor, ≪
Atomic weights of the elements. Review 2000 (IUPAC Technical Report)
≫,
Pure Appl. Chem.
,
vol.
75,
n
o
6,
,
p.
683?800
(
DOI
10.1351/pac200375060683
,
lire en ligne
)
- (en)
M. E. Wieser, ≪
Atomic weights of the elements 2005 (IUPAC Technical Report)
≫,
Pure Appl. Chem.
,
vol.
78,
n
o
11,
,
p.
2051?2066
(
DOI
10.1351/pac200678112051
,
lire en ligne
)
,
resume
- (en)
Shengyu Tian, Edward C. Inglis, John B. Creech, Wen Zhang, Zaicong Wang
et al.
, ≪
The zirconium stable isotope compositions of 22 geological reference materials, 4 zircons and 3 standard solutions
≫,
Chemical Geology
,
vol.
555,
, article
n
o
119791
(
DOI
10.1016/j.chemgeo.2020.119791
)
- Demi-vies, spins et donnees sur les isomeres selectionnes depuis les sources suivantes :
- (en)
G. Audi, A. H. Wapstra, C. Thibault, J. Blachot et O. Bersillon, ≪
The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties
≫,
Nucl. Phys. A
,
vol.
729,
,
p.
3?128
(
DOI
10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001
,
Bibcode
2003NuPhA.729....3A
,
lire en ligne
[
archive du
]
)
- (en)
National Nuclear Data Center
, ≪
NuDat 2.1 database
≫,
Laboratoire national de Brookhaven
(consulte en
)
- (en)
N. E. Holden,
CRC Handbook of Chemistry and Physics
, D. R. Lide,
CRC Press
,
,
85
e
ed.
(
ISBN
978-0849304859
)
, ≪ Table of the Isotopes ≫
, Section 11