Эффе?кт Ко?ндо  ? эффект увеличения электрического сопротивления слаболегированных магнитными примесями не магнитных металлических сплавов при температурах, близких к абсолютному нулю . Назван в честь японского физика Дзюна Кондо ( англ.   Jun Kondo ), давшего явлению теоретическое обоснование. Соответствующую температуру и энергетический масштаб называют температурой Кондо .

В 1930-х годах Мейснер и Войт наблюдали аномальное увеличение сопротивления чистых золотых образцов при температурах меньше 10 К. В действительности оказалось, что при их изготовлении они были загрязнены небольшим количеством примесей железа ^[1] . В 1964 году Дзюн Кондо показал, что причиной наблюдаемого явления могут быть взаимодействия между спинами электронов проводимости и спинами примесей ^[2] .

Эффект наблюдается в металлических сплавах , где концентрация спинов может составлять до нескольких ppm . Это приводит к тому, что собственная энергия спина во взаимодействии является доминирующим фактором. При понижении температуры до единиц кельвинов магнитные взаимодействия между спинами примесей и электронами проводимости начинают влиять на характер рассеяния последних. Подобные взаимодействия локализированных спинов обычно описывают РККИ-обменным взаимодействием . Температура, при которой наблюдается минимум сопротивления, называется температурой Кондо , и она определяется выражением

${\displaystyle T_{\mathrm {K} }={\frac {D}{k_{\mathrm {B} }}}\exp \left(-{\frac {D}{2|J|}}\right),}$

где ${\displaystyle D}$ ? ширина энергетической зоны, ${\displaystyle k_{\mathrm {B} }}$ ? константа Больцмана , ${\displaystyle J}$ ? обменный интеграл . Зависимость сопротивления от температуры T при этом определяется выражением

${\displaystyle R(T)=R_{0}(T)+c\left({\frac {J^{2}}{D}}\right)s(s+1)A\left[1-{\frac {2J}{D}}\left(\ln {\frac {D}{k_{\mathrm {B} }T}}\right)\right],}$

где ${\displaystyle R_{0}}$ ? немагнитный вклад в сопротивление, ${\displaystyle c}$ ? концентрация примесей, ${\displaystyle s}$ ? спин примесей, ${\displaystyle A}$ ? сосредоточенный параметр ^{[3] [4]} .

Пространственные размеры экранирующих облаков электронов с когерентными спинами составляют несколько мкм ^[5] .

1. Mattis, D. C. The theory of magnetism made simple: an introduction to physical concepts and to some useful mathematical methods. ? World Scientific, 2006. ? 565 p. ? ISBN 9789812385796 .
2. Stohr, J. and Siegmann, H. C. Magnetism: From Fundamentals to Nanoscale Dynamics. ? Springer-Verlag Berlin Heidelberg, 2006. ? ISBN 978-3540302827 .

• Vijay B. Shenoy. The Kondo E?ect   (англ.) . SERC School on Magnetism and Superconductivity ’06 . Indian Institute of Science. Department of Physics. ? Презентация со школы по магнетизму и сверхпроводимости в Индийском институте наук. Дата обращения: 3 августа 2011. Архивировано из оригинала 24 октября 2009 года.
• Leo Kouwenhoven and Leonid Glazman. Revival of the Kondo effect   (англ.) . arXiv.org. Дата обращения: 3 августа 2011.
• Exotic Kondo effects: Two channel Kondo    (неопр.) . Stanford University. Дата обращения: 3 августа 2011. Архивировано из оригинала 10 октября 2008 года.
• Овчинников Ю. Н., Дюгаев А. М. "Современное состояние проблемы Кондо" // УФН , v. 171, pp. 565?570 (2001)