Comparacion entre la irradiacion de la
fotosfera
solar (amarillo) y la curva teorica de emision de un cuerpo negro (en gris) a 5777 K, la temperatura estimada para la fotosfera solar.
Un
cuerpo negro
es un cuerpo fisico ideal que absorbe toda la
energia electromagnetica
incidente, sin importar la frecuencia o el angulo de incidencia. El nombre de "
cuerpo negro
" se le da debido a que absorbe todos los colores de la luz que incide en su superficie. Esta absorcion da como resultado una agitacion termica que provoca la emision de
Radiacion termica
. Esa energia electromagnetica emitida por un cuerpo negro recibe el nombre de
radiacion de cuerpo negro
.
[
1
]
La denominacion de
cuerpo negro
fue introducida por
Gustav Kirchhoff
en 1860
Todo cuerpo emite energia en forma de
ondas electromagneticas
, incluso en el vacio. Sin embargo, la energia radiante emitida por un cuerpo a temperatura ambiente es escasa y corresponde a
longitudes de onda
mas largas que las de la luz visible, (es decir, de menor
frecuencia
). Al elevar la temperatura no solo aumenta la energia emitida sino que lo hace a longitudes de onda mas cortas; a esto se debe el cambio de color de un cuerpo cuando se calienta. Los cuerpos no emiten con igual intensidad a todas las frecuencias o longitudes de onda, sino que lo hacen siguiendo la
ley de Planck
.
A igualdad de temperatura, la energia emitida depende tambien de la naturaleza de la superficie; asi, una superficie mate o negra tiene un
poder emisor
mayor que una superficie brillante. Asi, la energia emitida por un filamento de carbon incandescente es mayor que la de un filamento de platino a la misma temperatura. La
ley de Kirchhoff
establece que un cuerpo que es buen emisor de energia es tambien buen absorbente de dicha energia. Asi, los cuerpos de color negro son buenos absorbentes.
Modelos clasico y cuantico de cuerpo negro
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]
Los principios fisicos de la mecanica clasica y la mecanica cuantica conducen a predicciones mutuamente excluyentes sobre los cuerpos negros o sistemas fisicos que se les aproximan. Las evidencias de que el modelo clasico hacia predicciones de la emision a pequenas longitudes de onda en abierta contradiccion con lo observado llevaron a Planck a desarrollar un modelo heuristico que fue el germen de la mecanica cuantica. La contradiccion entre las predicciones clasicas y los resultados empiricos a bajas longitudes de onda, se conoce como
catastrofe ultravioleta
.
Ley de Planck (modelo cuantico)
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]
donde
es la cantidad de energia por unidad de area, unidad de tiempo y unidad de
angulo solido
;
es una constante que se conoce como
constante de Planck
;
es la velocidad de la luz; y
es la
constante de Boltzmann
.
Se llama
poder emisivo
de un cuerpo
a la cantidad de energia radiante emitida por la unidad de superficie y tiempo:
La longitud de onda en la que se produce el maximo de emision viene dada por la
ley de desplazamiento de Wien
; por lo tanto, a medida que la temperatura aumenta, el brillo de un cuerpo va sumando longitudes de onda, cada vez mas pequenas, y pasa del rojo al blanco segun va sumando las radiaciones desde el amarillo hasta el violeta. La
potencia
emitida por unidad de area viene dada por la
ley de Stefan-Boltzmann
.
Ley de Rayleigh-Jeans (modelo clasico)
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]
Antes de Planck, la
Ley de Rayleigh-Jeans
modelizaba el comportamiento del cuerpo negro utilizando el modelo clasico. De esta forma, el modelo que define la radiacion del cuerpo negro a una longitud de onda concreta:
donde
c
es la
velocidad de la luz
,
k
es la
constante de Boltzmann
y
T
es la
temperatura
absoluta. Esta ley predice una produccion de energia infinita a longitudes de onda muy pequenas. Esta situacion que no se corrobora experimentalmente es conocida como la
catastrofe ultravioleta
.
Aproximaciones fisicas a un cuerpo negro
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]
El cuerpo negro es un objeto teorico o ideal, pero se puede aproximar de varias formas entre ellas una cavidad aislada y otros sistemas algo mas complejos.
Cavidad aislada
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]
Es posible estudiar objetos en el laboratorio con comportamiento muy cercano al del cuerpo negro. Para ello se estudia la radiacion proveniente de un agujero pequeno en una camara aislada. La camara
absorbe
muy poca energia del exterior, ya que esta solo puede incidir por el reducido agujero. Sin embargo, la cavidad irradia energia como un cuerpo negro. La luz emitida depende de la temperatura del interior de la cavidad, produciendo el
espectro
de emision de un cuerpo negro. El sistema funciona de la siguiente manera:
La luz que entra por el orificio incide sobre la pared mas alejada, donde parte de ella es absorbida y otra reflejada en un angulo aleatorio y vuelve a incidir sobre otra parte de la pared. En ella, parte de la luz vuelve a ser absorbida y otra parte reflejada, y en cada reflexion una parte de la luz es absorbida por las paredes de la cavidad. Despues de muchas reflexiones, toda la energia incidente ha sido absorbida.
Aleaciones y nanotubos
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]
Segun el
Libro Guinness de los Records
, la sustancia que menos refleja la luz (en otras palabras, la sustancia mas negra) es una
aleacion
de
fosforo
y
niquel
, con
formula quimica
NiP
. Esta sustancia fue producida, en principio, por investigadores
indios
y
estadounidenses
en 1980, pero perfeccionada (fabricada mas oscura) por Anritsu (
Japon
) en 1990. Esta sustancia refleja tan solo el 0,16 % de la luz visible; es decir, 25 veces menos que la pintura negra convencional.
En el ano 2008 fue publicado en la revista cientifica Nanoletters un articulo con resultados experimentales acerca de un material creado con
nanotubos de carbono
que es el mas absorbente creado por el hombre, con una reflectancia de 0,045 %, casi tres veces menos que la marca lograda por Anritsu.
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2
]
Cuerpos reales y aproximacion de cuerpo gris
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Los objetos reales nunca se comportan como cuerpos negros ideales. En su lugar, la radiacion emitida a una frecuencia dada es una fraccion de la emision ideal. La
emisividad
de un material especifica cual es la fraccion de radiacion de cuerpo negro que es capaz de emitir el cuerpo real. La emisividad depende de la
longitud de onda
de la radiacion, la
temperatura
de la superficie, acabado de la superficie (pulida, oxidada, limpia, sucia, nueva, intemperizada, etc.) y angulo de emision.
En algunos casos resulta conveniente suponer que existe un valor de emisividad constante para todas las longitudes de onda, siempre menor que 1 (que es la emisividad de un cuerpo negro). Esta aproximacion se denomina
aproximacion de cuerpo gris
.
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3
]
[
4
]
La
Ley de Kirchhoff
indica que en
equilibrio termodinamico
, la
emisividad
es igual a la
absortividad
, de manera que este objeto, que no es capaz de absorber toda la radiacion incidente, tambien emite menos energia que un cuerpo negro ideal.
Aplicaciones astronomicas
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]
En
astronomia
, la emision de las
estrellas
se aproxima a la de un cuerpo negro.
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5
]
La temperatura asociada se conoce como
Temperatura Efectiva
, una propiedad fundamental para caracterizar la emision estelar.
La
radiacion cosmica de fondo
de microondas proveniente del
Big Bang
se comporta casi como un cuerpo negro. Las pequenas variaciones detectadas en esta emision son llamadas anisotropias y son muy importantes para conocer las diferencias de masa que existia en el origen del universo.
La
radiacion de Hawking
es la radiacion de cuerpo negro emitida por
agujeros negros
.
La emision de gas, polvo cosmico y discos protoplanetarios tambien se asocia con cuerpos negros, principalmente en la region infrarroja y milimetrica del espectro electromagnetico. Son importantes herramientas para buscar sistemas planetarios.
Vease tambien
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]
Referencias
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editar
]
- ↑
Planck, 1914
- ↑
acs.org enlace roto
- ↑
La emisividad de una superficie depende, en principio, de la frecuencia, el angulo de vision y la temperatura. Sin embargo, por definicion, la radiacion de un
cuerpo gris
es simplemente proporcional a la de un cuerpo negro a la misma temperatura, por lo que su emisividad no depende de la frecuencia (o, equivalentemente, de la longitud de onda). Vease
Massoud Kaviany (2002).
≪Figure 4.3(b): Behaviors of a gray (no wavelength dependence), diffuse (no directional dependence) and opaque (no transmission) surface≫
.
Principles of heat transfer
. Wiley-IEEE. p. 381.
ISBN
978-0-471-43463-4
.
and
Ronald G. Driggers (2003).
Encyclopedia of optical engineering, Volume 3
. CRC Press. p. 2303.
ISBN
978-0-8247-4252-2
.
- ↑
Algunos autores describen las fuentes de radiacion infrarroja con una emisividad superior a aproximadamente 0,99 como un cuerpo negro. Vease
≪What is a Blackbody and Infrared Radiation?≫
.
Education/Reference tab
(en ingles)
. Electro Optical Industries, Inc. 2008. Archivado desde
el original
el 7 de marzo de 2016
. Consultado el 10 de junio de 2019
.
- ↑
Simon F. Green; Mark H. Jones; S. Jocelyn Burnell (2004).
An introduction to the sun and stars
. Cambridge University Press. pp. 21-22, 53.
ISBN
978-0-521-54622-5
. ≪A source in which photons are much more likely to interact with the material within the source than to escape is a condition for the formation of a black-body spectrum (Una fuente en la que los fotones tienen muchas mas probabilidades de interactuar con el material dentro de la fuente que de escapar es una condicion para la formacion de un espectro de cuerpo negro)≫.
Bibliografia
[
editar
]
- Chandrasekhar, S.
(1950).
Radiative Transfer
(en ingles)
.
Oxford University Press
.
- Goody, R. M.; Yung, Y. L. (1989).
Atmospheric Radiation: Theoretical Basis
(en ingles)
(2nd edicion).
Oxford University Press
.
ISBN
978-0-19-510291-8
.
- Hermann, A. (1971).
The Genesis of Quantum Theory
(en ingles)
. Nash, C.W. (transl.).
MIT Press
.
ISBN
0-262-08047-8
.
a translation of
Fruhgeschichte der Quantentheorie (1899?1913)
, Physik Verlag, Mosbach/Baden.
- Kangro, H. (1976).
Early History of Planck's Radiation Law
(en ingles)
.
Taylor and Francis
.
ISBN
0-85066-063-7
.
- Kirchhoff, G.
; [27 October 1859] (1860a). ≪Uber die Fraunhofer'schen Linien≫.
Monatsberichte der Koniglich Preussischen Akademie der Wissenschaften zu Berlin
(en ingles)
: 662-665.
- Kirchhoff, G.
; [11 December 1859] (1860b). ≪Uber den Zusammenhang zwischen Emission und Absorption von Licht und Warme≫.
Monatsberichte der Koniglich Preussischen Akademie der Wissenschaften zu Berlin
(en aleman)
: 783-787.
- Kirchhoff, G.
(1860c).
≪Ueber das Verhaltniss zwischen dem Emissionsvermogen und dem Absorptionsvermogen der Korper fur Warme and Licht≫
.
Annalen der Physik und Chemie (Leipzig)
(en aleman)
109
: 275-301.
Translated by Guthrie, F. as
Kirchhoff, G. (1860).
≪On the relation between the radiating and absorbing powers of different bodies for light and heat≫
.
Philosophical Magazine
(en ingles)
. Series 4, volume 20: 1-21.
- Kirchhoff, G.
(1882) [1862], ≪Ueber das Verhaltniss zwischen dem Emissionsvermogen und dem Absorptionsvermogen der Korper fur Warme und Licht≫,
Gessamelte Abhandlungen
(en aleman)
, Leipzig: Johann Ambrosius Barth, pp. 571-598
.
- Kondepudi, D.;
Prigogine, I.
(1998).
Modern Thermodynamics. From Heat Engines to Dissipative Structures
(en ingles)
.
John Wiley & Sons
.
ISBN
0-471-97393-9
.
- Kragh, H. (1999).
Quantum Generations: a History of Physics in the Twentieth Century
(en ingles)
.
Princeton University Press
.
ISBN
0-691-01206-7
.
- Kuhn, T. S.
(1978).
Black?Body Theory and the Quantum Discontinuity
(en ingles)
.
Oxford University Press
.
ISBN
0-19-502383-8
.
- Loudon, R. (2000) [1973].
The Quantum Theory of Light
(en ingles)
(third edicion).
Cambridge University Press
.
ISBN
0-19-850177-3
.
- Lummer, O.
; Kurlbaum, F. (1898). ≪Der electrisch gegluhte "absolut schwarze" Korper und seine Temperaturmessung≫.
Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft
(en aleman)
17
: 106-111.
- Lummer, O.
; Kurlbaum, F. (1901). ≪Der elektrisch gegluhte ?schwarze” Korper≫.
Annalen der Physik
(en aleman)
310
(8): 829-836.
Bibcode
:
1901AnP...310..829L
.
doi
:
10.1002/andp.19013100809
.
- Mandel, L.
; Wolf, E. (1995).
Optical Coherence and Quantum Optics
(en ingles)
.
Cambridge University Press
.
ISBN
0-521-41711-2
.
- Mehra, J.; Rechenberg, H. (1982).
The Historical Development of Quantum Theory
(en ingles)
. volume 1, part 1.
Springer-Verlag
.
ISBN
0-387-90642-8
.
- Mihalas, D.; Weibel-Mihalas, B. (1984).
Foundations of Radiation Hydrodynamics
(en ingles)
.
Oxford University Press
.
ISBN
0-19-503437-6
.
- Milne, E.A.
(1930). ≪Thermodynamics of the Stars≫.
Handbuch der Astrophysik
(en ingles)
. 3, part 1: 63-255.
- Planck, M.
(1914).
The Theory of Heat Radiation
(en ingles)
. Masius, M. (transl.) (2nd edicion). P. Blakiston's Son & Co.
OL
7154661M
.
- Rybicki, G. B.;
Lightman, A. P.
(1979).
Radiative Processes in Astrophysics
(en ingles)
.
John Wiley & Sons
.
ISBN
0-471-82759-2
.
- Schirrmacher, A. (2001).
Experimenting theory: the proofs of Kirchhoff's radiation law before and after Planck
. Munchner Zentrum fur Wissenschafts und Technikgeschichte.
- Stewart, B.
(1858). ≪An account of some experiments on radiant heat≫.
Transactions of the Royal Society of Edinburgh
(en ingles)
22
: 1-20.
Enlaces externos
[
editar
]
- Keesey, Lori J. (Dec 12, 2010).
≪Blacker than black≫
.
NASA
. Archivado desde
el original
el 14 de junio de 2020
. Consultado el 15 de junio de 2022
. ≪Engineers now developing a blacker-than pitch material that will help scientists gather hard-to-obtain scientific measurements... nanotech-based material now being developed by a team of 10 technologists at the NASA
Goddard Space Flight Center
≫.
(en ingles)
- ≪Corps Noir≫
- Sitio del
Observatoire de Paris
(en frances)
- Gabrielle Bonnet,
Le corps noir
, sitio CultureSciences-physique de l'ENS Lyon
(en frances)