Спецыя?льная тэо?рыя адно?снасц?
? тэорыя, якая ап?свае, як адбываюцца ф?з?чныя працэсы ? залежнасц? ад абранай
с?стэмы адл?ку
. Спецыяльная тэорыя адноснасц? была распрацавана
Альбертам Эйнштэйнам
? з’я?ляецца ?дасканаленнем
механ?к? Ньютана
для цел, як?я рухаюцца са
скорасцю
, бл?зкай да
скорасц? святла
.
Спецыяльная тэорыя адноснасц? засно?ваецца на двух пастулатах:
Пры вывадзе спецыяльнай тэоры? адноснасц?
прастора
л?чыцца аднароднай ? ?затропнай, а
час
? аднародным.
У спецыяльнай тэоры? адноснасц? прастора ? час не з’я?ляюцца незалежным? адно ад аднаго, як гэта мае месца ? клас?чнай ф?з?цы. Яны разам утвараюць
кантынуум
, як? з матэматычнага пункту погляду ?я?ляе сабой
псе?дае?кл?даву прастору
, вядомую як
прастора-час М?нко?скага
. Кал? ? клас?чнай ф?з?цы адлегласць у часе м?ж дзвюма падзеям? не залежыць ад с?стэмы адл?ку, то ? спецыяльнай тэоры? адноснасц? гэта не так. Незалежнай ад с?стэмы адл?ку з’я?ляецца вел?чыня, якая называецца
?нтэрвалам м?ж падзеям?
? вызначаецца як
Перадумовай да стварэння тэоры? адноснасц? з’яв?лася разв?ццё ? XIX стагоддз?
электрадынам?к?
[1]
. Вын?кам абагульнення ? тэарэтычнага асэнсавання эксперыментальных факта? ? заканамернасцей у абласцях
электрычнасц?
?
магнетызму
стал?
?ра?ненн? Максвела
, як?я ап?сваюць эвалюцыю
электрамагн?тнага поля
? яго ?заемадзеянне з зарадам? ? токам?. У электрадынам?цы Максвела скорасць распа?сюджвання
электрамагн?тных хваль
у
вакууме
не залежыць ад скарасцей руху як крын?цы гэтых хваль, так ? наз?ральн?ка, ? ро?ная скорасц? святла. Так?м чынам, ура?ненн? Максвела аказал?ся не?нварыянтным? адносна
пера?тварэння? Гал?лея
, што супярэчыла клас?чнай механ?цы.
Спецыяльная тэорыя адноснасц? была распрацавана ? пачатку XX стагоддзя намаганням?
Х. А. Лорэнца
,
А. Пуанкаре
,
А. Эйнштэйна
? ?ншых навуко?ца?. Эксперыментальнай асновай для стварэння СТА паслужы?
вопыт Майкельсана
. Вын?к? аказал?ся нечаканым? для клас?чнай ф?з?к? таго часу: скорасць святла не залежыць ад к?рунку (?затропнасць) ? арб?тальнага руху Зямл? вакол Сонца. Спроба ?нтэрпрэтаваць атрыманыя дадзеныя выл?лася ? перагляд клас?чных уя?лення? ? прывяла да стварэння спецыяльнай тэоры? адноснасц?.
Пры руху са скарасцям?, усё бл?жэйшым? да скорасц? святла, адх?ленне ад закона? клас?чнай дынам?к? станов?цца ?сё больш ?стотным.
Друг? закон Ньютана
, як? звязвае с?лу ? паскарэнне, пав?нен быць мадыф?каваны ? адпаведнасц? з прынцыпам? СТА. Таксама
?мпульс
?
к?нетычная энерг?я
цела складаней залежаць ад скорасц?, чым у нерэлятыв?сцк?м выпадку.
Спецыяльная тэорыя адноснасц? атрымала шматл?к?я пацвярджэнн? на вопыце ? з’я?ляецца дакладнай тэорыяй у сваёй вобласц? прымян?масц?.
Спецыяльная тэорыя адноснасц?, як ? любая ?ншая ф?з?чная тэорыя, можа быць сфармулявана на базе з асно?ных паняцця? ? пастулата? (акс?ём) ? прав?ла? яе адпаведнасц? ф?з?чным аб’ектам.
С?стэма адл?ку
?я?ляе сабой некаторае матэрыяльнае цела, выбранае ? якасц? пачатку гэтай с?стэмы, спосаб вызначэння станов?шча аб’екта? адносна пачатку с?стэмы адл?ку ? спосаб вымярэння часу. Звычайна адрозн?ваюць
с?стэмы адл?ку
?
с?стэмы каардынат
. Даданне працэдуры вымярэння часу да с?стэмы каардынат ≪ператварае≫ яе ? с?стэму адл?ку.
?нерцыяльная с?стэма адл?ку
(?СА) ? такая с?стэма, адносна якой аб’ект, на як? не дзейн?чаюць знешн?я с?лы, рухаецца ра?намерна ? прамал?нейна. Пастул?руецца, што ?СА ?снуюць, ? любая с?стэма адл?ку, якая рухаецца адносна дадзенай ?нерцыяльнай с?стэмы ра?намерна ? прамал?нейна, таксама з’я?ляецца ?СА.
Падзеяй называецца любы ф?з?чны працэс, як? можа быць лакал?заваны ? прасторы ? мае пры гэтым вельм? малую працягласць. ?ншым? словам?, падзея цалкам характарызуецца
каардынатам?
(x, y, z) ? момантам часу t. Прыкладам? падзей з’я?ляюцца: успышка
святла
, станов?шча
матэрыяльнай кропк?
? дадзены момант часу ? т. д.
Звычайна разглядаюцца дзве
?нерцыяльныя с?стэмы
S ? S'. Час ? каардынаты некаторай падзе?, вымераныя ? с?стэме S, абазначаюцца як (t, x, y, z), а каардынаты ? час гэтай жа падзе?, вымераныя ? с?стэме S', ? як (t', x', y', z'). Зручна л?чыць, што каардынатныя вос? с?стэм паралельныя адна адной, ? с?стэма S' рухаецца ?здо?ж вос? x с?стэмы S са скорасцю v. Адной з задач СТА з’я?ляецца пошук суаднос?н, як?я звязваюць (t', x', y', z') ? (t, x, y, z). Гэтыя суаднос?ны называюцца
пера?тварэнням? Лорэнца
.
У СТА пастул?руецца магчымасць вызначэння адз?нага часу ? рамках дадзенай
?нерцыйнай с?стэмы адл?ку
працэдурай с?нхран?зацы? двух гадз?нн?ка?, як?я знаходзяцца ? адвольных кропках ?СА
[2]
.
Хай ад першага гадз?нн?ка ? момант часу
да другога пасылаецца
с?гнал
(не абавязкова светлавы) з пастаяннай
скорасцю
. Адразу пасля дасягнення другога гадз?нн?ка с?гнал адпра?ляецца назад з той жа пастаяннай скорасцю
? дасягае першага гадз?нн?ка ? момант часу
. Гадз?нн?к? л?чацца с?нхран?заваным?, кал? выконваецца ро?насць
, дзе
? паказанне другога гадз?нн?ка ? момант прыходу да яго с?гналу ад першага гадз?нн?ка.
Мяркуецца, што такая працэдура ? дадзенай ?нерцыяльнай с?стэме адл?ку можа быць праведзена для любых двух гадз?нн?ка?, так што справядл?ва ?ласц?васць
транз?ты?насц?
: кал? гадз?нн?к A с?нхран?заваны з гадз?нн?кам B, а гадз?нн?к B с?нхран?заваны з гадз?нн?кам C, то гадз?нн?к? A ? C таксама акажуцца с?нхран?заваным?.
У адрозненне ад
ньютана?скай механ?к?
, адз?ны
час
можна ?весц? тольк? ? рамках дадзенай с?стэмы адл?ку. У СТА не прадугледжваецца, што час з’я?ляецца агульным для розных с?стэм. У гэтым заключаецца асно?нае адрозненне акс?яматык? СТА ад клас?чнай механ?к?, у якой пастул?руецца ?снаванне адз?нага (абсалютнага) часу для ?с?х с?стэм адл?ку.
Каб
вымярэнн?
, выкананыя ? розных
?СА
, можна было пам?ж сабой пара?но?ваць, неабходна правесц? ?згадненне
адз?нак вымярэння
пам?ж с?стэмам? адл?ку. Так, адз?нк? да?жын? могуць быць узгоднены пры дапамозе пара?нання
эталона?
да?жын? ? перпендыкулярным к?рунку да адноснага руху ?нерцыйных с?стэм адл?ку
[3]
. Напрыклад, гэта можа быць самая кароткая
адлегласць
пам?ж
траекторыям?
дзвюх часц?ц, як?я рухаюцца паралельна восям x ? x' ? маюць розныя, але пастаянныя каардынаты (y, z) ? (y', z'). Для ?згаднення адз?нак вымярэння
часу
можна выкарысто?ваць аднолькава зробленыя гадз?нн?к?, напрыклад,
атамныя
.
- ↑
Гинзбург В. Л.
Как и кто создал теорию относительности? в Эйнштейновский сборник, 1974. ? М.: Наука, 1976. ? С. 351?385. ? 400 с. ? 9200 экз.
- ↑
Einstein A.
Zur Elektrodynamik bewegter Korper ? Ann Phys ? 1905 ? Bd 17 ? S. 891.
Пераклад:
Эйнштейн А.
К электродинамике движущегося тела // Собрание научных трудов. ? С. 7?35.
- ↑
Киттель Ч., Наит У., Рудерман М.
Берклеевский курс физики. ? Издание 3-е, исправленное. ?
М.
: Наука, 1986. ? Т. I. Механика. ? С. 373,374. ? 481 с.